首先，让我们看看这个问题要求我们考虑什么。这个问题想让我们确定正弦相位扬声器和余弦相位扬声器之间产生的波之间的关系。在考虑这个场景时，有两个重要的事实会出现在脑海中。首先，由于扬声器是直接对着彼此的，所以声波在空间上是重叠的。第二，正弦波和余弦波的相位正好是180º。记住，完全失相的波会产生破坏性干扰，这意味着合成的波将没有振幅。两个扬声器之间的音量为零，因为音量与波的振幅直接相关。

当两个波之间的相对位移为半个周期时，它们的振幅将抵消为零。这相当于一半的正确答案．

当一个波长的峰值遇到另一个波长的波谷时，就会发生破坏推断。这导致声波相互抵消，本质上产生了一个小得多的可听波长。相反，建设性干涉将导致波幅的总和，并增加声音的体积和强度。

用这个方程可以定位衍射光栅的亮线,在那里为波长，d为衍射光栅中狭缝之间的距离，是屏幕上干涉图案中心的分离角。正比于，那么如果减小，线与线之间的分离角也减小。

当波通过障碍物后面的区域(或通过孔径时扩散)时，就发生衍射。

通过第一个滤光片，初始非偏振光的强度降低了1/2，所以．对于第一个滤波器之后的每一个滤波器，强度都减少了一个额外的因子,在那里是相邻偏振器之间的夹角。在第二个滤镜之后，我们可以看到．类似地，在第三个过滤器之后，我们有．

第一个滤光片使光水平偏振，只有水平振荡的光才能通过。这将使强度降低一半。

第二个滤光片将垂直偏振，只有垂直振荡的光才能通过。然而，第一个滤波器已经屏蔽了所有非水平波，包括任何垂直波;因此，没有剩余的波可以通过垂直滤波器。光线完全被这种组合挡住了。

极化是横波在多个方向上振荡的特性。例如，横波可以在xy平面或yz平面上振荡。

声波是纵向的，因此当介质只在一个方向上位移时不会发生极化。纵波通过压缩和稀薄作用只能在一维中传播。

我们可以看到，这个原子的壳层间电子伏势的差在(n2和n1之间)到(n4和n1之间)。我们可以用这两个值来求出这个原子的光子所能产生的波长范围。为了找到波长，我们将使用以下公式:

在这个方程中，是能量焦耳，为普朗克常数，是光速，和是波长。

首先，使用给定的转换因子将能量变化转换为焦耳。

利用第一个方程中的这些能量来求解可能波长的范围。

可见光谱的范围大约从来波长较小的代表紫色和蓝色，波长较大的代表红色。由于可能波长的范围只与可见光谱的一小部分重叠，我们可以看到，当一个电子从较高能级落到较低能级时，唯一能产生的颜色是紫色。其他的跃迁将产生紫外线范围内的光子。

选项4是正确的，因为蓝光比红光能量大得多。最强烈的低频光根本不会产生电流，因为波长的能量不足以将电子从光电表面移走;然而，一旦确定了某一频率能够产生电流，那么电流的大小就取决于强度。

记住:“蓝色更好。”